Ciclos de Generación de Potencia con Excel
Introducción
José Luis López Cervantes
Arturo Antonio García Figueroa
SPQS FQ UNAM
3 de agosto de 2020
Consumo Energético
Global primary energy consumption
Global primary energy consumption, measured in terawatt-hours (TWh) per year. Here 'other renewables' are
renewable technologies not including solar, wind, hydropower and traditional biofuels.
1800 1850 1900 1950 2000 2018
0 TWh
20,000 TWh
40,000 TWh
60,000 TWh
80,000 TWh
100,000 TWh
120,000 TWh
140,000 TWh
Other
renewables
Solar
Wind
Nuclear
Hydropower
Natural gas
Crude oil
Coal
Traditional
biofuels
Source: Vaclav Smil (2017) and BP Statistical Review of World Energy CC BY
https://ourworldindata org/energy
Figura: Consumo energético global desde 1800
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Consumo Energético
https://es.wikipedia.org/wiki/Central_Nuclear_Laguna_Verde
Figura: Plantea Nuclear de Laguna Verde, Ver., Mex. 1,6 × 10
9
[W ]
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Consumo Energético
https://asiatimes.com/2020/07/three-gorges-dam-weathers-the-flood-challenge/
Figura: Central Hidroeléctrica Tres Gargantas, Stp., China 2,3 × 10
10
[W ]
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Consumo Energético
10000 1E14 1E24 1E34
0.0
0.5
1.0
1.5
2.0
2.5
3.0
3.5
Tipo de Civ.
Energía [W]
1973
1x10
47
W
1x10
38
W
https://en.wikipedia.org/wiki/Kardashev_scale
Figura: Avance del consumo energético humano
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Consumo Energético
https://www.youtube.com/watch?v=oDAQuEGbbcc
https://www.reddit.com/r/futureporn/comments/wwd4i/dyson_sphere_a_stellar_engine_xpost_rfuturoloy/
Figura: Producción organizada
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ENERGÍA
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Termodinámica
Energía de un sistema
U = q + w (1)
Para un sistema reversible
dU = TdS pdV (2)
Variables medibles
dU = TdS pdV (3)
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Presión
Definición
p = l´ım
A0
F
normal
A
(4)
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Presión
https://megadepot.com/product/meriam-10aa25wm-ss-15-10aa25-u-type-manometer
https://www.fluidpowerworld.com/what-are-gauges/
https://www.indiamart.com/proddetail/schaffer-diaphragm-pressure-gauges-12198062197.html
https://www.indiamart.com/proddetail/piezo-vibration-sensor-11024339733.html
Figura: Instrumentos de medición de presión
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Presión
Estándar
Local
Figura: Corrección de lecturas
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Temperatura
https://www.wikihow.com/Read-a-Galileo-Thermometer
Figura: Termometría, inicios ca. 1600
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Temperatura
ps://historia.nationalgeographic.com.es/temas/inventos/fotos/2/
https://imosemobile.com/product/imose-infrared-non-contact-thermometer/
https://www.sterlingsensors.co.uk/industrial-thermocouple-sensor-assembly.html
Figura: Principios de medición de temperatura
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Temperatura
Definición:
1 ca. 1780 Calor de un cuerpo entre su capacidad calorífica
(¿dQ/C = dT ?), William Irvine.
2 ca. 1800 Intensidad del calor, Sir Benjamin Thompson, Conde
de Rumford.
3 ca. 1800 Densidad del calórico libre del espacio, Pierre-Simon
Laplace
4 1820 Medida de la energía cinética de las moléculas
(T = mv), John Herapath.
5 1850 Medida de la energía cinética de las moléculas
(T = mv), John Herapath.
6 1891 Medida de la energía cinética de las moléculas
(T = mv
2
), John HerapathJohn James Waterston.
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Temperatura
https://www.twincities.com/2019/07/14/big-boy-no-4014-historic-steam-locomotive-makes-appearance-in-st-paul/
https://energytransition.org/2018/02/life-after-coal/
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Temperatura
1)
2)
3)
1)
Figura: Maquina de vapor de Thomas Newcomen
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Temperatura
1)
2)
3)
4) 1)
Figura: Maquina de vapor de James Watt
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Temperatura
Eficiencia η
“Cuanto trabajo realiza la maquina respecto al combustible que
empleó”
Si definimos al trabajo realizado como w y el combustible como la
energía aportada por la caldera q
cal
η =
|w|
q
cal
(5)
Como el universo es el vertedero del calor, el calor cedido al condensador no importa
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Temperatura
https://www.farmanddairy.com/columns/earliest-steam-engines-used-to-pump-water/549187.html
https://uh.edu/engines/powersir.htm
Figura: Maquina Newcomen η = 0,5 %, Maquina Watt η = 1,5 %
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https://en.wikipedia.org/wiki/Nicolas_L%C3%A9onard_Sadi_Carnot
Figura: Sous-lieutenant Nicolas Léonard Sadi Carnot
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Temperatura
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Figura: Locomotora de vapor η = 10 %, Motor de combustión interna
η = 35 %, Motor diesel η 54 %
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Temperatura
Abstracción de Carnot
1 er golpe. El pistón recibe vapor de la caldera y se mueve, el
vapor y la caldera se mantienen a la misma temperatura
durante la expansión.
2 do golpe. Se cierra la caldera y el vapor mueva más al pistón,
el pisto esta totalmente aislado permitiendo que se enfríe el
vapor.
3 er golpe. Se abre la válvula del condensador y el vapor hace
contraer al pistón. El condensador y el vapor mantienen su
temperatura durante la contracción.
4 to golpe. Se cierra el condensador y el vapor comprime
totalmente al pistón. Se vuelve a aislar al pisto para que el
vapor se caliente.
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Temperatura
U
ciclo
= 0 = q + w w
T
= q
T
(6)
Calor suministrado q
cal
> 0, calor cedido q
fr
< 0.
q
T
= q
cal
q
fr
(7)
Debido a que se efectúa trabajo
w
T
= q
cal
+ q
fr
< 0 (8)
Por tanto
q
cal
> q
fr
(9)
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Respecto a la eficiencia
η =
|w|
q
cal
=
| q
T
|
q
cal
=
|q
cal
q
fr
|
q
cal
= 1
|q
fr
|
q
cal
(10)
Por tanto, mientras se realice trabajo
η < 1 (11)
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Temperatura
1er Golpe. Expansión isotérmica
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Temperatura
1er Golpe. Expansión isotérmica
w =
Z
V
f
V
i
pdV (12)
¿p = cte?
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Temperatura
1er Golpe. Expansión isotérmica
w =
Z
V
f
V
i
pdV (13)
Presión del vapor (presión interna del pistón), y que se comporte el
vapor como gas ideal
w =
Z
V
f
V
i
nRT
V
dV (14)
w
I
= nRT
cal
ln
V
2
V
1
(15)
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Temperatura
Trabajo reversible
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Temperatura
2do Golpe. Expansión adiabática para el gas ideal
U
V
T
= 0 dU = CdT (16)
q = 0 U = w = nC
V
(T
f
T
i
) (17)
w
II
= nC
V
(T
fr
T
cal
) (18)
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Temperatura
3er Golpe
w
III
= nRT
fr
ln
V
4
V
3
(19)
4to Golpe
w
IV
= nC
V
(T
cal
T
fr
) (20)
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Temperatura
Relaciones adiabáticas
T
cal
V
γ1
2
= T
fr
V
γ1
3
(21)
T
cal
V
γ1
1
= T
fr
V
γ1
4
(22)
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Temperatura
Colectando ecuaciones
w
I
= nRT
cal
ln
V
2
V
1
(23)
w
II
= nC
V
(T
fr
T
cal
) (24)
w
III
= nRT
fr
ln
V
4
V
3
(25)
w
IV
= nC
V
(T
cal
T
fr
) (26)
T
cal
V
γ1
2
= T
fr
V
γ1
3
(27)
T
cal
V
γ1
1
= T
fr
V
γ1
4
(28)
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Temperatura
Trabajo total
w
T
= w
I
+ w
II
+ w
III
+ w
IV
(29)
w
T
= nRT
cal
ln
V
2
V
1
+nC
V
(T
fr
T
cal
)nRT
fr
ln
V
4
V
3
+nC
V
(T
cal
T
fr
)
(30)
w
T
= nRT
cal
ln
V
2
V
1
+nC
V
(T
fr
T
cal
)nRT
fr
ln
V
4
V
3
nC
V
(T
fr
T
cal
)
(31)
w
T
= nRT
cal
ln
V
2
V
1
nRT
fr
ln
V
4
V
3
(32)
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Temperatura
De las relaciones adiabáticas
T
cal
T
fr
=
V
3
V
2
(γ1)
(33)
T
cal
T
fr
=
V
4
V
1
(γ1)
(34)
V
3
V
2
=
V
4
V
1
(35)
V
1
V
2
=
V
4
V
3
(36)
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Temperatura
Por tanto el trabajo total es
w
T
= nRT
cal
ln
V
2
V
1
nRT
fr
ln
V
1
V
2
(37)
w
T
= nRT
cal
ln
V
2
V
1
+ nRT
fr
ln
V
2
V
1
(38)
w
T
= nR(T
fr
T
cal
) ln
V
2
V
1
(39)
w
T
= nR(T
cal
T
fr
) ln
V
2
V
1
(40)
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Temperatura
Dado a que el calor suministrado es igual pero con signo contrario
al trabajo del primer golpe
q
cal
= w
I
= nRT
cal
ln
V
2
V
1
(41)
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Temperatura
Por tanto, la eficiencia es
η =
|w|
q
cal
=
nR(T
cal
T
fr
) ln
V
2
V
1
nRT
cal
ln
V
2
V
1
(42)
Es decir
η = 1
T
fr
T
cal
(43)
Solo para un proceso reversible e ideal.
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Temperatura
Para aumentar η T
fr
0, que involucra otra máquina, o
T
cal
500 1000 1500 2000 2500 3000 3500
0.4
0.5
0.6
0.7
0.8
0.9
1.0
η
T
cal
[K]
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Además
η = 1
q
fr
q
cal
= 1
T
fr
T
cal
(44)
Lo que permite para un sistema reversible ideal
q
fr
q
cal
=
T
fr
T
cal
(45)
Para incorporar la equivalencia trabajo-calor, William Thomson,
1er Barón de Kelvin propuso
η = µ(T
cal
T
fr
) =
J
T
ABS
cal
(T
cal
T
fr
) (46)
donde µ es conocida como la función de Carnot
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Temperatura
Por tanto, y finalmente. Definición:
Parámetro que mide la eficiencia de una máquina térmica
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